Thực đơn
Dòng_chảy_Poiseuille Bài toán đặt raXét dòng chảy xuôi theo trục của ống của một chất lỏng không bị nén và là dòng dừng có độ nhớt η {\displaystyle \eta } trong ống hình trụ có tiết diện ngang tròn và có chết độ dòng chảy tầng. Giả sử 2 đầu ống hình trụ (có độ dài l) được giữ bởi áp suất p1, p2, bán kính hình trụ là R, ta xét tiết diện ngang của ống:
Sử dụng hệ tọa độ cực, xét lớp nước chứa trong hình xuyến trụ có bán kính trong là r, bán kính ngoài là r+dr với độ dài là l, lực ma sát nhớt động học tác dụng lên lớp chất lỏng ở mặt trong hình xuyến trụ, theo công thức Newton:
F 1 = − η d v d r 2 π r l {\displaystyle F1=-\eta {dv \over dr}2\pi rl} (1)
Lực ma sát tác dụng lên lớp chất lỏng ở mặt ngoài hình xuyến trụ:
Khi đó,
F 2 = − F 1 + d F 1 = η d v d r 2 π r l + η 2 π l d ( r d v d r ) {\displaystyle F2=-F1+dF1=\eta {dv \over dr}2\pi rl+\eta 2\pi ld(r{dv \over dr})} (2)
Vì là dòng chảy tầng, chất lỏng trong hình xuyến trụ còn chịu tác dụng của lực sinh ra do chênh lệch áp suất ở 2 đầu ống:
F 3 = ( p 1 − p 2 ) d ( π r 2 ) = ( p 1 − p 2 ) 2 π r d ( r ) {\displaystyle F3=(p1-p2)d(\pi r^{2})=(p1-p2)2\pi rd(r)} (3)
Vì là dòng dừng, gia tốc của phần chất lỏng hình xuyến trụ trên bằng không, theo tiên đề 2 newton cho động lực học:
∑ i = 1 3 F i = 0 {\displaystyle \sum _{i=1}^{3}Fi=0} (4)
Từ (1)(2)(3) và (4):
η 2 π l d ( r d v d r ) + ( p 1 − p 2 ) 2 π r d r = 0 {\displaystyle \eta 2\pi ld(r{dv \over dr})+(p1-p2)2\pi rdr=0}
Tích phân 2 vế ta được:
∫ η 2 π l d ( r d v d r ) + ∫ ( p 1 − p 2 ) 2 π r d r = c o n s t {\displaystyle {\displaystyle \int \eta 2\pi ld(r{dv \over dr})+\int (p1-p2)2\pi rdr=const}}
2 η l r d v d r + ( p 1 − p 2 ) r 2 = c o n s t {\displaystyle {\displaystyle 2\eta lr{dv \over dr}+(p1-p2)r^{2}=const}}
Với r=0, ta có const=0
Phương trình trên được viết lại: 2 η l d v d r + ( p 1 − p 2 ) r = 0 {\displaystyle {\displaystyle 2\eta l{dv \over dr}+(p1-p2)r=0}}
− ∫ d v = ( p 1 − p 2 2 η l ) ∫ r d r {\displaystyle -\int dv=\left({\frac {p1-p2}{2\eta l}}\right)\int rdr}
=> Với điều kiện biên khi r=R thì v=0 ta được:
v ( r ) = 1 4 η p 1 − p 2 l ( R 2 − r 2 ) {\displaystyle v(r)={\frac {1}{4\eta }}{\frac {p1-p2}{l}}(R^{2}-r^{2})} (*)
Từ phương trình (*) ta tính lưu lượng toàn phần :
V ( t ) = ∫ 0 R v d ( π r 2 ) t = ∫ 0 R t v 2 π r d r = π 8 η p 1 − p 2 l R 4 t {\displaystyle V(t)=\int _{0}^{R}vd(\pi r^{2})t=\int _{0}^{R}tv2\pi rdr={\frac {\pi }{8\eta }}{\frac {p1-p2}{l}}R^{4}t}
Đây chính là phương trình Poiseuille cho dòng chất lỏng chảy qua một ống tiết diện tròn.
Thực đơn
Dòng_chảy_Poiseuille Bài toán đặt raLiên quan
Dòng máu anh hùng Dòng điện Dòng thời gian của đại dịch COVID-19 tại Việt Nam Dòng thời gian của đại dịch COVID-19 tháng 1 năm 2020 Dòng thời gian lịch sử tiến hóa của sự sống Dòng Tên Dòng Game Boy Dòng thời gian tiến hóa của loài người Dòng Cát Minh Dòng thời gian của đại dịch COVID-19 tháng 3 năm 2020Tài liệu tham khảo
WikiPedia: Dòng_chảy_Poiseuille